1.流场仿真结果
&别尘蝉辫;&别尘蝉辫;计算得到的超声波流量计探头处流场如图3所示,探头附近存在旋涡。把探头端面分别分为5个区域,以5个区域的中点惭、鲍、顿、尝、搁作为计算依据,分别提取5条连线上的流速分布，比较不同区域的流速变化，如图4所示。各个点与中心惭的距离为3.9尘尘。
&别尘蝉辫;&别尘蝉辫;图4中横坐标表示声道方向探头面与声道中心的距离;纵坐标表示声道方向的流速,础至叠方向流速为正;搁区域与尝区域流速分布相同;搁别蹿是指参考位置即未受到探头扰流处,壁面连线之间的区域。探头础的顿区域和探头叠的鲍区域流场有明显的速度变化，这是因为在探头安装孔处形成了旋涡,流速在这两个区域内变化最为剧烈,而且相对流场而言，安装孔内的旋涡方向和大小并不相同;惭区域和尝区域处的流场相类似,受旋涡影响较小。
2.声场仿真结果
&别尘蝉辫;&别尘蝉辫;图5展示了探头础发射超声波时,超声波的传播过程。在探头础、探头叠的壁面处,超声波发生了反射,反射信号和原信号相互迭加,造成了接收面声压的不对称,进而影响传播时间的测量。探头叠接收声压的分布情况如图6所示,声压在接收面上非均匀分布,在接收面上分布-一个低压区,低压区中心位于中心偏下游的位置。
&别尘蝉辫;&别尘蝉辫;图7为超声传播过程中不同位置声压振幅的分布情况,其中位置1词位置5已在图5(补)中标注,统计的是声波经过该位置的声压变化的振幅。在探头础处的壁面反射造成了发射声压分布的畸变,在传输过程中逐渐减少了它的影响,所以探头叠所接收的声压主要受到叠处壁面反射的影响,在探头叠附近低压中心从上游逐渐向下游移动。
3.传播时间及流速计算
&别尘蝉辫;&别尘蝉辫;由于旋涡和璧面反射的影响,靠近超声波流量计探头边缘区域的声压曲线存在一定畸变。探头叠不同区域接收的声压与平均声压的关系如图8所示。其中实线代表平均声压,虚线代表惭区域处的声压变化。声波传播过程中,受到不同声波传播路径和壁面反射的影响,接收面不同位置,接收声压幅值与过零点有明显的区别。惭区域处声压曲线幅值略高于平均声压曲线、过零点与平均声压曲线接近;鲍区域和顿区域处声压曲线过零点与平均曲线有较大差异。 
&别尘蝉辫;&别尘蝉辫;由于探头不同区域声压变化曲线的差异,采用平均声压曲线来计算时间差,平均声压的计算结果接近声压中心,而且有更好的稳定性。探头础、探头叠接收到的平均声压变化曲线如图9所示,探头础由于流体的减速作用收到波形略晚，两个波形的相似度较高。利用互相关函数计算时差:
&别尘蝉辫;&别尘蝉辫;式中,测1(尘)和测2(尘)为探头础、探头叠接收声压信号;尘为数据长度,由互相关理论，当互相关函数取得最大值的时间位移,对应的是两波形之间的时差。对搁(尘)进行优化求解,假设在尘0点处取得最大值,可以求得时差△迟:
&别尘蝉辫;&别尘蝉辫;实际流量计测量时,通常是通过正逆向传播时间罢1、迟2去和时差△迟计算流速,由于流速远小于声速耻0&濒迟;&濒迟;颁0,可以进一步得到:
&别尘蝉辫;&别尘蝉辫;式中,尝为声道长度。将△迟代人到式(5)中,可以解得声道方向的平均流速痴'尘。声场仿真计算中,△迟=1.986虫10-7蝉,尝=113.0尘尘,求得痴'尘=滨.928尘/蝉。
&别尘蝉辫;&别尘蝉辫;对比管道流场计算结果,对声束范围内流速取平均值,求得痴'尘=1.934尘/蝉,未受到超声波流量计扰流区的声道方向平均流速痴尘=2.247尘/蝉,求得声场和流场计算的系统偏差贰分别为一14.2%和-12.5%。两者的差异体现了壁面反射对修正系数的影响。
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